Сканувальна зондова мікроскопія. Курсова робота: Сканувальна зондова мікроскопія Застосування скануючого зондового мікроскопа для дослідження біологічних об'єктів

Вступ

В даний час бурхливо розвивається науково-технічний напрямок - нанотехнологія, що охоплює широке коло як фундаментальних, так і прикладних досліджень. Це принципово нова технологія, здатна вирішувати проблеми у таких різних галузях, як зв'язок, біотехнологія, мікроелектроніка та енергетика. Сьогодні більше сотні молодих компаній розробляють нанотехнологічні продукти, які вийдуть на ринок у найближчі два – три роки.

Нанотехнології стануть провідними, в 21 столітті, технологіями і сприятимуть розвитку економіки та соціальної сфери суспільства, вони можуть стати передумовою нової промислової революції. У попередні двісті років прогрес у промисловій революції було досягнуто ціною витрат близько 80% ресурсів Землі. Нанотехнології дозволять значно зменшити обсяг споживання ресурсів і не вплинуть на навколишнє середовище, вони будуть відігравати провідну роль у житті людства, як, наприклад, комп'ютер став невід'ємною частиною життя людей.

Прогрес у нанотехнології стимулювався розвитком експериментальних методів досліджень, найбільш інформативними з яких є методи скануючої зондової мікроскопії, винаходом і особливо поширенням яких світ завдячує нобелівським лауреатам 1986 - професору Генріху Рореру і доктору Герду Біннігу.

Світ був зачарований відкриттям таких простих методів візуалізації атомів, та ще й з можливістю маніпуляції ними. Багато дослідницьких груп почали конструювати саморобні прилади та експериментувати в даному напрямку. В результаті був народжений ряд зручних схем приладів, були запропоновані різні методи візуалізації результатів взаємодії зонд-поверхня, такі як мікроскопія латеральних сил, магнітно-силова мікроскопія, мікроскопія реєстрації магнітних, електростатичних, електромагнітних взаємодій. Набули інтенсивного розвитку методи близькопольної оптичної мікроскопії. Було розроблено методи спрямованого, контрольованого впливу в системі зонд-поверхня, наприклад, нанолітографія – зміни відбуваються на поверхні під дією електричних, магнітних впливів, пластичних деформацій, світла в системі зонд-поверхня. Були створені технології виробництва зондів із заданими геометричними параметрами, зі спеціальними покриттями та структурами для візуалізації різних властивостей поверхонь.

Сканувальна зондова мікроскопія (СЗМ) – один із потужних сучасних методів дослідження морфології та локальних властивостей поверхні твердого тіла з високою просторовою роздільною здатністю. За останні 10 років скануюча зондова мікроскопія перетворилася з екзотичної методики, доступної лише обмеженому числу дослідницьких груп, широко поширений і успішно застосовується інструмент для дослідження властивостей поверхні. В даний час практично жодне дослідження в галузі фізики поверхні та тонкоплівкових технологій не обходиться без застосування методів СЗМ. Розвиток скануючої зондової мікроскопії послужило також основою розвитку нових методів у нанотехнології – технології створення структур з нанометровими масштабами .

1. Історична довідка

Для спостереження дрібних об'єктів голландець Антоні ван Левенгук у 17 столітті винайшов мікроскоп, відкривши світ мікробів. Його мікроскопи були недосконалими і давали збільшення від 150 до 300 разів. Але його послідовники вдосконалили цей оптичний прилад, заклавши фундамент для багатьох відкриттів у біології, геології, фізиці. Однак наприкінці 19 століття (1872 р.) німецький оптик Ернст Карл Аббе показав, що через дифракцію світла роздільна здатність мікроскопа (тобто мінімальна відстань між об'єктами, коли вони ще не зливаються в одне зображення) обмежена довжиною світлової хвилі (0.4 – 0,8 мкм). Тим самим він заощадив масу зусиль оптиків, які намагалися зробити більш досконалі мікроскопи, але розчарував біологів і геологів, які втратили надію отримати прилад зі збільшенням вище 1500x.

Історія створення електронного мікроскопа – чудовий приклад того, як галузі науки і техніки, що самостійно розвиваються, можуть, обмінюючись отриманою інформацією та поєднуючи зусилля, створювати новий потужний інструмент наукових досліджень. Вершиною класичної фізики була теорія електромагнітного поля, яка пояснила поширення світла, виникнення електричних та магнітних полів, рух заряджених частинок у цих полях як поширення електромагнітних хвиль. Хвильова оптика зробила зрозумілими явище дифракції, механізм формування зображення та гру факторів, що визначають дозвіл у світловому мікроскопі. Успіхам у галузі теоретичної та експериментальної фізики ми зобов'язані відкриттям електрона з його специфічними властивостями. Ці окремі і, здавалося б, незалежні шляхи розвитку призвели до створення основ електронної оптики, однією з найважливіших програм якої був винахід ЕМ у 1930-х роках. Прямим натяком на таку можливість можна вважати гіпотезу про хвильову природу електрона, висунуту в 1924 році Луї де Бройлем і експериментально підтверджену в 1927 К.Девіссоном і Л.Джермером у США та Дж.Томсоном в Англії. Тим самим було підказано аналогію, що дозволила побудувати ЕМ за законами хвильової оптики. Х.Буш виявив, що за допомогою електричних та магнітних полів можна формувати електронні зображення. У перші два десятиліття 20 ст. були створені та необхідні технічні передумови. Промислові лабораторії, що працювали над електронно-променевим осцилографом, дали вакуумну техніку, стабільні джерела високої напруги та струму, хороші електронні емітери.

У 1931 Р.Руденберг подав патентну заявку на електронний мікроскоп, що просвічує, а в 1932 М.Кнолль і Е.Руска побудували перший такий мікроскоп, застосувавши магнітні лінзи для фокусування електронів. Цей прилад був попередником сучасного оптичного електронного мікроскопа (ОПЕМ). (Руска був винагороджений за працю тим, що став лауреатом Нобелівської премії з фізики за 1986.) У 1938 Руска і Б. фон Борріс побудували прототип промислового ОПЕМ для фірми «Сіменс-Хальське» в Німеччині; цей прилад дозволив досягти дозволу 100 нм. Декількома роками пізніше А.Пребус і Дж.Хіллер побудували перший ОПЕМ високого дозволу в Торонтському університеті (Канада).

Широкі можливості ОПЕМ майже відразу стали очевидні. Його промислове виробництво було розпочато одночасно фірмою «Сіменс-Хальське» у Німеччині та корпорацією RCA у США. Наприкінці 1940-х років такі прилади почали випускати й інші компанії.

РЕМ у його нинішній формі був винайдений у 1952 році Чарльзом Отлі. Щоправда, попередні варіанти такого пристрою були побудовані Кноллем у Німеччині у 1930-х роках та Зворикіним із співробітниками в корпорації RCA у 1940-х роках, але лише прилад Отлі зміг послужити основою для низки технічних удосконалень, що завершилися впровадженням у виробництво промислового варіанту РЕМ у середині 1960-х років. Коло споживачів такого досить простого у користуванні приладу з об'ємним зображенням та електронним вихідним сигналом розширилося зі швидкістю вибуху. В даний час налічується добрий десяток промислових виробників РЕМ"ів на трьох континентах і десятки тисяч таких приладів, що використовуються в лабораторіях всього світу. , де в 1970 був введений в дію прилад з прискорювальною напругою, рівним 3,5 млн. вольт.РТМ був винайдений Г.Біннігом і Р.Рорером в 1979 в Цюріху. зі створення РТМ Бінніг та Рорер (одночасно з Руською) отримали Нобелівську премію.

У 1986 році Рорером і Біннігом був винайдений зондовий мікроскоп, що сканує. З моменту свого винаходу СТМ широко використовується вченими різних спеціальностей, що охоплюють практично всі природничі дисципліни починаючи від фундаментальних досліджень в галузі фізики, хімії, біології і до конкретних технологічних додатків. Принцип дії СТМ настільки простий, а потенційні можливості такі великі, що неможливо передбачити його вплив на науку та техніку навіть найближчого майбутнього.

Як виявилося надалі, практично будь-які взаємодії гострого зонда з поверхнею (механічні, магнітні) можуть бути перетворені за допомогою відповідних приладів та комп'ютерних програм у зображення поверхні.

Установка скануючого зондового мікроскопа складається з кількох функціональних блоків, зображених на рис. 1. Це, по-перше, сам мікроскоп з п'єзоманіпулятором для керування зондом, перетворювачем тунельного струму в напругу та кроковим двигуном для підведення зразка; блок аналого-цифрових та цифро-аналогових перетворювачів та високовольтних підсилювачів; блок керування кроковим двигуном; плата з сигнальним процесором, що розраховує сигнал зворотного зв'язку; комп'ютер, що збирає інформацію та забезпечує інтерфейс з користувачем. Конструктивно блок ЦАПів та АЦП встановлений в одному корпусі з блоком керування кроковим двигуном. Плата із сигнальним процесором (DSP – Digital Signal Processor) ADSP 2171 фірми Analog Devices встановлена в ISA слот розширення персонального комп'ютера.

Загальний вигляд механічної системи мікроскопа подано на рис. 2. У механічну систему входить основа з п'єзоманіпулятором і системою плавної подачі зразка на кроковому двигуні з редуктором і дві вимірювальні вимірювальні головки для роботи в режимах скануючої тунельної і атомно-силової мікроскопії. Мікроскоп дозволяє отримати стійкий атомний дозвіл на традиційних тестових поверхнях без застосування додаткових сейсмічних та акустичних фільтрів.

Вступ

1. Історична довідка

2. Принципи роботи скануючих зондових мікроскопів

У скануючих зондових мікроскопах дослідження мікрорельєфу поверхні та її локальних властивостей проводиться за допомогою спеціальним чином підготовлених зондів у вигляді голок. Робоча частина таких зондів (вістря) має розміри близько десяти нанометрів. Характерна відстань між зондом та поверхнею зразків у зондових мікроскопах по порядку величин становить 0,1 – 10 нм. p align="justify"> В основі роботи зондових мікроскопів лежать різні типи взаємодії зонда з поверхнею. Так, робота тунельного мікроскопа заснована на явищі перебігу тунельного струму між металевою голкою і зразком, що проводить; Різні типи силової взаємодії лежать в основі роботи атомно-силового, магнітно-силового та електросилового мікроскопів. Розглянемо загальні риси, властиві різним зондовим мікроскопам. Нехай взаємодія зонда з поверхнею характеризується деяким параметром Р. Якщо існує досить різка і однозначна залежність параметра Р від відстані зонд-зразок, то даний параметр може бути використаний для організації системи зворотного зв'язку (ОС), що контролює відстань між зондом і зразком. На рис. 3 схематично показаний загальний принцип організації зворотного зв'язку СЗМ.

Система зворотного зв'язку підтримує значення параметра Р постійним, рівним величині, що задається оператором. Якщо відстань зонд-поверхня змінюється, відбувається зміна параметра Р. У системі ОС формується різницевий сигнал, пропорційний величині ΔР = Р - Р, який посилюється до потрібної величини і подається на виконавчий елемент ИЭ. Виконавчий елемент відпрацьовує даний різницевий сигнал, наближаючи зонд до поверхні або відсуваючи його доти, поки сигнал не стане рівним нулю. у такий спосіб можна підтримувати відстань зонд – зразок з великою точністю. При переміщенні зонда вздовж поверхні зразка відбувається зміна параметра взаємодії Р обумовлена рельєфом поверхні. Система ОС відпрацьовує ці зміни, тому при переміщенні зонда в площині Х, Y сигнал на виконавчому елементі виявляється пропорційним рельєфу поверхні. Для отримання СЗМ зображення здійснюють спеціальним чином організований процес сканування зразка. При скануванні зонд спочатку рухається над зразком вздовж певної лінії (рядкова розгортка), причому величина сигналу на виконавчому елементі, пропорційна рельєфу поверхні, записується в пам'ять комп'ютера. Потім зонд повертається у вихідну точку і переходить на наступний рядок сканування (кадрова розгортка) і процес повторюється знову. Записаний таким чином під час сканування сигнал зворотного зв'язку обробляється комп'ютером, а потім ЗЗМ зображення рельєфу поверхні будується за допомогою комп'ютерної графіки. Поряд із дослідженням рельєфу поверхні, зондові мікроскопи дозволяють вивчати різні властивості поверхні: механічні, електричні, магнітні, оптичні та інші.

3. Скануючі елементи (сканери) зондових мікроскопів

3.1 Скануючі елементи

Для роботи зондових мікроскопів необхідно контролювати робочу відстань зонд-зразок та здійснювати переміщення зонда в площині зразка з високою точністю (на рівні часток ангстрему). Це завдання вирішується за допомогою спеціальних маніпуляторів - скануючих елементів (сканерів). Скануючі елементи зондових мікроскопів виготовляються з п'єзоелектриків – матеріалів, що мають п'єзоелектричні властивості. П'єзоелектрики змінюють свої розміри у зовнішньому електричному полі. Рівняння зворотного п'єзоефекту для кристалів записується у вигляді:

де u – тензор деформації, E – компоненти електричного поля, d – компоненти тензора п'єзоелектричних коефіцієнтів. Вид тензора п'єзоелектричних коефіцієнтів визначається типом симетрії кристалів.

У різних технічних додатках широкого поширення набули перетворювачі з п'єзокерамічних матеріалів. П'єзокераміка є поляризованим полікристалічний матеріал, одержуваний методами спікання порошків з кристалічних сегнетоелектриків. Поляризація кераміки проводиться в такий спосіб. Кераміку нагрівають вище за температуру Кюрі (для більшості п'єзокерамік ця температура менше 300С), а потім повільно охолоджують у сильному (порядку 3 кВ/см) електричному полі. Після остигання п'єзокераміка має наведену поляризацію та набуває здатності змінювати свої розміри (збільшувати або зменшувати залежно від взаємного напрямку вектора поляризації та вектора зовнішнього електричного поля).

У скануючій зондовій мікроскопії широкого поширення набули трубчасті п'єзоелементи (рис. 4). Вони дозволяють отримувати досить великі переміщення об'єктів при відносно невеликих напругах, що управляють. Трубчасті п'єзоелементи є порожнистими тонкостінними циліндрами, виготовленими з п'єзокерамічних матеріалів. Зазвичай електроди у вигляді тонких шарів металу наносяться на зовнішню та внутрішню поверхні трубки, а торці трубки залишаються непокритими.

Під дією різниці потенціалів між внутрішнім та зовнішнім електродами трубка змінює свої поздовжні розміри. У цьому випадку поздовжня деформація під дією електричного радіального поля може бути записана у вигляді:

де l - Довжина трубки в недеформованому стані. Абсолютне подовження п'єзрубки одно

де h – товщина стінки п'єзрубки, V – різниця потенціалів між внутрішнім та зовнішнім електродами. Таким чином, при тому самому напрузі V подовження трубки буде тим більше, чим більше її довжина і чим менше товщина її стінки .

З'єднання трьох трубок в один вузол дозволяє організувати прецизійні переміщення зонда мікроскопа у трьох взаємно перпендикулярних напрямках. Такий скануючий елемент називається тріподом.

Недоліками такого сканера є складність виготовлення та сильна асиметрія конструкції. На сьогоднішній день у скануючій зондовій мікроскопії найбільш широко використовуються сканери, виготовлені на основі одного трубчастого елемента. Загальний вигляд трубчастого сканера та схема розташування електродів представлені на рис. 5. Матеріал трубки має радіальний напрямок вектора поляризації.

Внутрішній електрод зазвичай суцільний. Зовнішній електрод сканера розділений утворюючим циліндром на чотири секції. При подачі протифазної напруги на протилежні секції зовнішнього електрода (щодо внутрішнього) відбувається скорочення ділянки трубки в тому місці, де напрямок поля збігається з напрямком поляризації, і подовження там, де вони спрямовані в протилежні сторони. Це призводить до вигину трубки у відповідному напрямку. Таким чином, здійснюється сканування в площині Х, Y. Зміна потенціалу внутрішнього електрода щодо всіх зовнішніх секцій призводить до подовження або скорочення трубки по осі Z. Таким чином, можна організувати трикоординатний сканер на базі однієї п'єзотрубки. Реальні скануючі елементи мають часто складнішу конструкцію, проте принципи їх роботи залишаються тими самими.

Широкого поширення набули також сканери на основі біморфних п'єзоелементів. Біморф є дві пластини п'єзоелектрика, склеєні між собою таким чином, що вектори поляризації в кожній з них направлені в протилежні сторони (рис. 6). Якщо подати напругу на біморфні електроди, як показано на рис. 6 то одна з пластин буде розширюватися, а інша стискатися, що призведе до вигину всього елемента. У реальних конструкціях біморфних елементів створюється різниця потенціалів між внутрішнім загальним та зовнішніми електродами так, щоб в одному елементі поле збігалося з напрямком вектора поляризації, а в іншому було спрямоване протилежно.

Вигин біморфа під впливом електричних полів покладено основою роботи біморфних пьезосканеров. Поєднуючи три біморфні елементи в одній конструкції, можна реалізувати трипод на біморфних елементах.

Якщо зовнішні електроди біморфного елемента розділити чотирма сектора, можна організувати рух зонда по осі Z й у площині X, Y однією біморфному елементі (рис. 7).

Дійсно, подаючи протифазну напругу на протилежні пари секцій зовнішніх електродів, можна вигинати біморф так, сто зонд рухатиметься в площині X, Y (рис. 7 (а, б)). А змінюючи потенціал внутрішнього електрода щодо всіх секцій зовнішніх електродів, можна прогинати біморф, переміщуючи зонд у напрямку Z (рис. 7(в, г)).

3.2 Нелінійність п'єзокераміки

Незважаючи на ряд технологічних переваг перед кристалами, п'єзокераміки мають деякі недоліки, що негативно впливають на роботу скануючих елементів. Одним із таких недоліків є нелінійність п'єзоелектричних властивостей. На рис. 8 як приклад наведена залежність величини зміщення п'єзрубки в напрямку Z від величини прикладеного поля. У загальному випадку (особливо при великих керуючих полях) п'єзокераміки характеризуються нелінійною залежністю деформацій від поля (або від напруги, що управляє).

Таким чином, деформація п'єзокераміки є складною функцією зовнішнього електричного поля:

Для малих керуючих полів дана залежність може бути представлена в такому вигляді:

u = d* E+ α* E*Е+…

де d і α - лінійні та квадратичні модулі п'єзоелектричного ефекту.

Типові значення полів Е, за яких починають позначатися нелінійні ефекти, становлять близько 100 В/мм. Тому для коректної роботи елементів, що сканують, зазвичай використовуються керуючі поля в області лінійності кераміки (Е< Е) .

електронний мікроскоп скануючий зондовий

3.3 Кріп п'єзокераміки та гістерезис п'єзокераміки

Іншим недоліком п'єзокераміки є так званий крип (creep – повзучість) – запізнення реакції зміну величини управляючого електричного поля.

Крип призводить до того, що в СЗМ зображення спостерігаються геометричні спотворення, пов'язані з цим ефектом. Особливо сильно крип позначається під час виведення сканерів у задану точку щодо локальних вимірів і початкових етапах процесу сканування. Для зменшення впливу крипа кераміки застосовуються тимчасові затримки у зазначених процесах, що дозволяють частково компенсувати запізнення сканера.

Ще одним недоліком п'єзокераміки є неоднозначність залежності подовження від напрямку зміни електричного поля (гістерезис).

Це призводить до того, що при тих самих керуючих напругах п'єзокераміка виявляється в різних точках траєкторії в залежності від напрямку руху. Для виключень спотворень СЗМ зображень, обумовлених гістерезисом п'єзокераміки, реєстрацію інформації при скануванні зразків виробляють лише на одній із гілок залежності.

4. Пристрої для прецизійних переміщень зонда та зразка

4.1 Механічні редуктори

Однією з важливих технічних проблем у скануючій зондовій мікроскопії є необхідність прецизійного переміщення зонда та зразка з метою утворення робочого проміжку мікроскопа та вибору досліджуваної ділянки поверхні. Для вирішення цієї проблеми застосовуються різні типи пристроїв, які здійснюють переміщення об'єктів із високою точністю. Широке поширення набули різні механічні редуктори, в яких грубому переміщенню вихідного рушія відповідає тонке переміщення об'єкта, що зміщується. Способи редукції переміщень можуть бути різними. Широко застосовуються важільні устрою, у яких редукція величини переміщення здійснюється з допомогою різниці довжини плечей важелів. Схема важельного редуктора наведено на рис. 9.

Механічний важіль дозволяє отримувати редукцію переміщення з коефіцієнтом

Таким чином, що більше відношення плеча L до плеча l, то більш точно можна контролювати процес зближення зонда та зразка.

Також у конструкціях мікроскопів широко використовуються механічні редуктори, у яких редукція переміщень досягається за рахунок різниці коефіцієнтів жорсткості двох послідовно з'єднаних пружних елементів (рис. 10). Конструкція складається з жорсткої основи, пружини та пружної балки. Жорсткості пружини k та пружної балки До підбирають таким чином, щоб виконувалася умова: k< K .

Коефіцієнт редукції дорівнює відношенню коефіцієнтів жорсткості пружних елементів:

Таким чином, що більше ставлення жорсткості балки до жорсткості пружини, то точніше можна контролювати зміщення робочого елемента мікроскопа.

4.2 Крокові електродвигуни

Крокові електродвигуни (ШЕД) є електромеханічними пристроями, які перетворюють електричні імпульси в дискретні механічні переміщення. Важливою перевагою крокових електродвигунів є те, що вони забезпечують однозначну залежність положення ротора від вхідних імпульсів струму, тому кут повороту ротора визначається числом імпульсів, що управляють. У ШЕД момент, що обертає, створюється магнітними потоками, створюваними полюсами статора і ротора, які відповідним чином орієнтовані один щодо одного.

Найбільш просту конструкцію мають двигуни із постійними магнітами. Вони складаються зі статора, який має обмотки, та ротора, що містить постійні магніти. На рис. 11 представлена спрощена конструкція крокового електродвигуна.

Полюси ротора, що чергуються, мають прямолінійну форму і розташовані паралельно осі двигуна. Показаний на малюнку двигун має 3 пари полюсів ротора та 2 пари полюсів статора. Двигун має 2 незалежні обмотки, кожна з яких намотана на два протилежні полюси статора. показаний двигун має величину кроку 30 град. При включенні струму однієї з обмоток ротор прагне зайняти таке становище, у якому різноіменні полюси ротора і статора перебувають одне навпроти друга. Для безперервного обертання потрібно включати обмотки поперемінно.

На практиці застосовуються крокові електродвигуни, що мають складнішу конструкцію та забезпечують від 100 до 400 кроків на один оборот ротора. Якщо такий двигун працює в парі з різьбовим з'єднанням, то при кроці різьблення 0,1 мм забезпечується точність позиціонування об'єкта порядку 0,25 - 1 мкм. Для збільшення точності використовуються додаткові механічні редуктори. Можливість електричного керування дозволяє ефективно використовувати ШЕД в автоматизованих системах зближення зонда та зразка скануючих зондових мікроскопів.

4.3 Крокові п'єзодвигуни

Вимоги хорошої ізоляції приладів від зовнішніх вібрацій та необхідність роботи зондових мікроскопів в умовах вакууму накладають серйозні обмеження на застосування суто механічних пристроїв для переміщень зонда та зразка. У зв'язку з цим стала вельми поширеною в зондових мікроскопах отримали пристрої з урахуванням п'єзоелектричних перетворювачів, дозволяють здійснювати дистанційне управління переміщенням об'єктів.

Одна з конструкцій крокового інерційного п'єзодвигуна наведена на рис. 12. Цей пристрій містить основу (1), на якій закріплена п'єзоелектрична трубка (2). Трубка має електроди (3) на зовнішній та внутрішній поверхнях. На кінці трубки укріплена розрізна пружина (4), що являє собою циліндр з окремими пелюстками. У пружині встановлено тримач об'єкта (5) – досить потужний циліндр з полірованою поверхнею. Об'єкт, що переміщається, може кріпитися до утримувача за допомогою пружини або накидної гайки, що дозволяє пристрою працювати при будь-якій орієнтації в просторі.

Пристрій працює наступним чином. Для переміщення тримача об'єкта в напрямку осі Z до електродів п'єзрубки прикладається імпульсна напруга пилкоподібної форми (рис. 13).

На пологому фронті пилкоподібної напруги трубка плавно подовжується або стискається в залежності від полярності напруги, і її кінець разом з пружиною та тримачем об'єкта зміщується на відстань:

У момент скидання пилкоподібної напруги трубка повертається у вихідне положення з прискоренням a, що має спочатку максимальну величину:

де - резонансна частота поздовжніх коливань трубки. При виконанні умови F< ma (m – масса держателя объекта, F - сила трения между держателем объекта и разрезной пружиной), держатель объекта, в силу своей инерционности, проскальзывает относительно разрезной пружины. В результате держатель объекта перемещается на некоторый шаг К Δl относительно исходного положения. Коэффициент К определяется соотношением масс деталей конструкции и жесткостью разрезной пружины. При смене полярности импульсов управляющего напряжения происходит изменение направления движения объекта. Таким образом, подавая пилообразные напряжения различной полярности на электроды пьезотрубки, можно перемещать объект в пространстве и производить сближение зонда и образца в сканирующем зондовом микроскопе .

5. Захист зондових мікроскопів від зовнішніх впливів

5.1 Захист від вібрацій

Для захисту приладів від зовнішніх вібрацій застосовують різні типи віброізолюючих систем. Умовно їх можна поділити на пасивні та активні. Основна ідея, закладена у пасивні віброізолюючі системи, полягає в наступному. Амплітуда вимушених коливань механічної системи швидко спадає зі збільшенням різниці між частотою збудливої сили та власною резонансною частотою системи (типова амплітудно-частотна характеристика (АЧХ) коливальної системи наведена на рис. 14).

Тому зовнішні впливи з частотами > практично практично не надає помітного впливу на коливальну систему. Отже, якщо помістити вимірювальну головку зондового мікроскопа на віброізолюючу платформу або пружний підвіс (рис. 15), то на корпус мікроскопа пройдуть лише зовнішні коливання з частотами, близькими до резонансної частоти віброізолюючої системи. Оскільки власні частоти головок СЗМ становлять 10 – 100 кГц, вибираючи резонансну частоту віброізолюючої системи досить низькою (порядку 5 – 10 Гц), можна дуже ефективно захистити прилад від зовнішніх вібрацій. З метою гасіння коливань на власних резонансних частотах у віброізолюючі системи вводять дисипативні елементи з в'язким тертям.

Таким чином, для забезпечення ефективного захисту необхідно, щоб резонансна частота віброізолюючої системи була якнайменше. Проте практично реалізувати дуже низькі частоти важко.

Для захисту головок СЗМ успішно використовуються активні системи придушення зовнішніх вібрацій. Такі пристрої є електромеханічними системами з негативним зворотним зв'язком, який забезпечує стабільне положення віброізолюючої платформи в просторі (рис. 16) .

5.2 Захист від акустичних шумів

Ще одним джерелом вібрації елементів конструкції зондових мікроскопів є акустичні шуми різної природи.

Особливістю акустичних перешкод є те, що акустичні хвилі безпосередньо впливають на елементи конструкції головок СЗМ, що призводить до коливань зонда щодо досліджуваного поверхні зразка. Для захисту СЗМ від акустичних перешкод застосовуються різні захисні ковпаки, що дозволяють істотно знизити рівень акустичної перешкоди робочого проміжку мікроскопа. Найбільш ефективним захистом від акустичних перешкод є розміщення вимірювальної головки зондового мікроскопа у вакуумній камері (рис. 17).

5.3 Стабілізація термодрейфу положення зонда над поверхнею

Однією з важливих проблем СЗМ є завдання стабілізації зонда над поверхнею досліджуваного зразка. Головним джерелом нестабільності зонда є зміна температури навколишнього середовища або розігрів елементів конструкції зондового мікроскопа під час його роботи. Зміна температури твердого тіла призводить до термопружних деформацій. Такі деформації дуже істотно впливають працювати зондових мікроскопів. Для зменшення термодрейфу застосовують термостатування вимірювальних головок СЗМ або вводять у конструкцію головок термокомпенсуючі елементи. Ідея термокомпенсації полягає у наступному. Будь-яку конструкцію СЗМ можна подати у вигляді набору елементів з різними коефіцієнтами теплового розширення (рис. 18(а)).

Для компенсації термодрейфу в конструкцію вимірювальних головок СЗМ вводять компенсуючі елементи, що мають різні коефіцієнти розширення так, щоб виконувалася умова рівності нулю суми температурних розширень у різних плечах конструкції:

ΔL = ∑ ΔL = ΔT ∑αl0

Найбільш простим способом зменшення термодрейфу положення зонда по осі Z є введення в конструкцію СЗМ елементів, що компенсують, з того ж матеріалу і з тими ж характерними розмірами, що і основні елементи конструкції (рис. 18 (б)). При зміні температури такої конструкції зсув зонда у напрямку Z буде мінімальним. Для стабілізації положення зонда в площині X, Y вимірювальні головки мікроскопів виготовляються як аксіально-симетричних конструкцій .

6. Формування та обробка СЗМ зображень

6.1 Процес сканування

Процес сканування поверхні в зондовому мікроскопі, що сканує, має схожість з рухом електронного променя по екрану в електроннопроменевій трубці телевізора. Зонд рухається вздовж лінії (рядки) спочатку у прямому, а потім у зворотному напрямку (рядкова розгортка), а потім переходить на наступний рядок (кадрова розгортка) (рис. 19). Рух зонда здійснюється за допомогою сканера невеликими кроками під дією пилкоподібних напруг, що формуються цифро-аналоговими перетворювачами. Реєстрація інформації про рельєф поверхні провадиться, як правило, на прямому проході.

Інформація, отримана за допомогою зондувального скануючого мікроскопа, зберігається у вигляді СЗМ кадру - двовимірного масиву цілих чисел a (матриці). Фізичний зміст цих чисел визначається тією величиною, яка оцифровувалась у процесі сканування. Кожному значенню пари індексів ij відповідає певна точка поверхні у межах поля сканування. Координати точок поверхні обчислюються за допомогою простого множення відповідного індексу величину відстані між точками, в яких проводився запис інформації.

Як правило, СЗМ кадри є квадратними матрицями, що мають розмір 2 (в основному 256х256 і 512х512 елементів). Візуалізація СЗМ кадрів проводиться засобами комп'ютерної графіки, в основному, у вигляді тривимірних (3D) та двовимірних 2D яскравих зображень. При 3D візуалізації зображення поверхні будується в аксонометричній перспективі за допомогою пікселів або ліній. На додаток до цього, використовуються різні способи підсвічування пікселів, що відповідають різній висоті рельєфу поверхні. Найбільш ефективним способом розмальовки 3D зображень є моделювання умов підсвічування поверхні точковим джерелом, розташованим у певній точці простору над поверхнею (рис. 20). При цьому вдається наголосити на дрібномасштабних нерівностях рельєфу. Також засобами комп'ютерної обробки та графіки реалізуються масштабування та обертання 3D СЗМ зображень. При 2D візуалізації кожної точки поверхні ставиться у відповідність колір. Найбільш широко використовуються градієнтні палітри, у яких розмальовка зображення виробляється тоном певного кольору відповідно до висоти точки поверхні.

Локальні СЗМ вимірювання, зазвичай, пов'язані з реєстрацією залежностей досліджуваних величин від різних параметрів. Наприклад, це залежності величини електричного струму через контакт зонд-поверхня від прикладеної напруги, залежності різних параметрів силової взаємодії зонда та поверхні від відстані зонд-зразок та ін. Дана інформація зберігається у вигляді векторних масивів або у вигляді матриць 2 х N. Для їх візуалізації у програмному забезпеченні мікроскопів передбачається набір стандартних засобів зображення графіків функцій.

6.2 Методи побудови та обробки зображень

При вивченні властивостей об'єктів методами зондової мікроскопії, що сканує, основним результатом наукового пошуку є, як правило, тривимірні зображення поверхні цих об'єктів. Адекватність інтерпретації зображень залежить від кваліфікації спеціаліста. Разом з тим, при обробці та побудові зображень використовується низка традиційних прийомів, про які слід знати під час аналізу зображень. Скануючий зондовий мікроскоп виник момент інтенсивного розвитку комп'ютерної техніки. Тому під час запису тривимірних зображень у ньому були використані цифрові методи зберігання інформації, розроблені для комп'ютерів. Це привело до значної зручності при аналізі та обробці зображень, проте довелося пожертвувати фотографічною якістю, властивою методам електронної мікроскопії. Інформація, отримана з допомогою зондового мікроскопа, в комп'ютері представляється як двомірної матриці цілих чисел. Кожне число в цій матриці, залежно від режиму сканування, може бути значенням тунельного струму, значенням відхилення або значенням більш складної функції. Якщо показати людині цю матрицю, то жодного зв'язкового уявлення про досліджувану поверхню він отримати не зможе. Отже, перша проблема - це перетворити числа на вигляд, зручний для сприйняття. Робиться це так. Числа у вихідній матриці лежать у певному діапазоні, є мінімальне та максимальне значення. Цьому діапазону цілих чисел ставиться у відповідність палітра кольорів. Таким чином, кожне значення матриці відображається у точці певного кольору на прямокутному зображенні. Рядок та стовпець, в яких знаходиться це значення, стають координатами точки. У результаті ми отримуємо картину, де, наприклад, висота поверхні передається кольором – як у географічної карті. Але на карті зазвичай використовуються лише десятки кольорів, а на нашій картині їх сотні та тисячі. Для зручності сприйняття точки, близькі по висоті, повинні передаватись подібними кольорами. Може виявитися, і, як правило, так завжди і буває, що діапазон вихідних значень більший, ніж кількість можливих кольорів. У цьому випадку відбувається втрата інформації, і збільшення кількості кольорів не є виходом зі становища, оскільки можливості людського ока обмежені. Потрібна додаткова обробка інформації, причому залежно від завдань обробка має бути різною. Комусь необхідно побачити всю картину повністю, а хтось хоче розглянути деталі. Для цього використовуються різноманітні методи.

6.3 Віднімання постійного нахилу

Зображення поверхні, отримані з допомогою зондових мікроскопів, зазвичай мають загальний нахил. Це може бути обумовлено кількома причинами. По-перше, нахил може з'являтися внаслідок неточної установки зразка щодо зонда; по-друге, може бути пов'язаний з температурним дрейфом, який призводить до зміщення зонда щодо зразка; по-третє, може бути зумовлений нелінійністю переміщень пьезосканера. На відображення нахилу витрачається великий обсяг корисного простору в СЗМ кадрі, так що не видно дрібні деталі зображення. Для усунення цього недоліку проводять операцію віднімання постійного нахилу. Для цього на першому етапі методом найменших квадратів знаходиться апроксимуюча площина

Р(х,y), що має мінімальні відхилення від рельєфу поверхні Z = f(x,y) потім проводиться віднімання даної площини із ЗЗМ зображення. Віднімання доцільно виконувати різними способами залежно від природи нахилу.

Якщо нахил у СЗМ зображенні обумовлений нахилом зразка щодо зразка зонда, то доцільно провести поворот площини на кут, що відповідає куту між нормаллю до площини та віссю Z; при цьому координати поверхні Z = f(x, y) перетворюються відповідно до перетворення просторового повороту. Однак при цьому перетворенні можливе отримання зображення поверхні у вигляді багатозначної функції Z = f (x, y). Якщо нахил обумовлений термодрейфом, то процедура віднімання нахилу зводиться до віднімання Z – координат площини Z – координат СЗМ зображення:

В результаті виходить масив з меншим діапазоном значень, і дрібні деталі зображення відображатимуться великою кількістю кольорів, стаючи більш помітними.

6.4 Усунення спотворень, пов'язаних із неідеальністю сканера

Неідеальність властивостей сканера призводить до того, що СЗМ зображення містить низку специфічних спотворень. Частково неідеальності сканера, такі як нерівноправність прямого та зворотного ходу сканера (гістерезис), крип та нелінійність п'єзокераміки компенсуються апаратними засобами та вибором оптимальних режимів сканування. Однак, незважаючи на це, ЗЗМ зображення містять спотворення, які важко усунути на апаратному рівні. Зокрема, оскільки рух сканера в площині зразка впливає положення зонда над поверхнею, СЗМ зображення являють собою суперпозицію реального рельєфу і деякої поверхні другого (а часто і вищого) порядку.

Для усунення спотворення такого роду методом найменших квадратів знаходиться апроксимує поверхня другого порядку Р(x,y), що має мінімальні відхилення від вихідної функції Z = f(x,y), і потім дана поверхня віднімається з вихідного СЗМ зображення:

Ще один тип спотворень пов'язаний з нелінійністю та неортогональністю переміщень сканера у площині X, Y. Це призводить до спотворення геометричних пропорцій у різних частинах СЗМ зображення поверхні. Для усунення таких спотворень виконують процедуру корекції СЗМ зображень за допомогою файлу коефіцієнтів корекції, який створюється при скануванні конкретним сканером тестових структур добре відомим рельєфом .

6.5 Фільтрація СЗМ зображень

Шуми апаратури (в основному, це шуми високочутливих вхідних підсилювачів), нестабільності контакту зонд-зразок при скануванні, зовнішні акустичні шуми та вібрації призводять до того, що СЗМ зображення поряд з корисною інформацією мають шумову складову. Частково шуми СЗМ зображень можуть бути видалені програмними засобами.

6.6 Медіанна фільтрація

Хороші результати при видаленні високочастотних випадкових перешкод у кадрах ЗЗМ дає медіанна фільтрація. Це нелінійний метод обробки зображень, суть якого можна пояснити так. Вибирається робоче вікно фільтра, що складається з nxn точок (для визначеності візьмемо вікно 3 х 3, тобто містить 9 точок (рис. 24)).

У процесі фільтрації вікно переміщається по кадру від точки до точки, і виконується наступна процедура. Значення амплітуди СЗМ зображення в точках даного вікна вибудовуються за зростанням, і значення, яке стоїть у центрі відсортованого ряду, заноситься до центральної точки вікна. Потім вікно зсувається у наступну точку, і процедура сортування повторюється. Таким чином, потужні випадкові викиди і провали при такому сортуванні завжди виявляються на краю масиву, що сортується, і не увійдуть у підсумкове (відфільтроване) зображення. При такій обробці краями кадру залишаються нефільтровані області, які відкидаються в кінцевому зображенні .

6.7 Методи відновлення поверхні за її СЗМ зображення

Одним із недоліків, властивих всім методам скануючої зондової мікроскопії, є кінцевий розмір робочої частини зондів, що використовуються. Це призводить до суттєвого погіршення просторового дозволу мікроскопів та значних спотворень у СЗМ зображення при скануванні поверхонь з нерівностями рельєфу, порівнянними з характерними розмірами робочої частини зонда.

Фактично одержуване СЗМ зображення є «згорткою» зонда і досліджуваної поверхні. Процес «згортки» форми зонда з рельєфом поверхні проілюстровано в одновимірному випадку на рис. 25.

Частково цю проблему дозволяють вирішити розвинені останнім часом методи відновлення СЗМ зображень, що базуються на комп'ютерній обробці СЗМ даних з урахуванням конкретної форми зондів. Найбільш ефективним методом відновлення поверхні є метод чисельної деконволюції, який використовує форму зонда, одержувану експериментально при скануванні тестових (з добре відомим рельєфом поверхні) структур.

Слід зазначити, що повне відновлення поверхні зразка можливе лише за дотримання двох умов: зонд у процесі сканування торкнувся всіх точок поверхні, і в кожний момент зонд торкався лише однієї точки поверхні. Якщо ж зонд у процесі сканування не може досягти деяких ділянок поверхні (наприклад, якщо зразок має ділянки рельєфу, що нависають), то відбувається лише часткове відновлення рельєфу. Причому, чим більшої кількості точок поверхні стосувався зонд при скануванні, тим достовірніше можна реконструювати поверхню.

На практиці СЗМ зображення та експериментально визначена форма зонда є двовимірними масивами дискретних значень, для яких похідна є погано визначеною величиною. Тому замість обчислення похідної дискретних функцій на практиці при чисельній деконволюції СЗМ зображень використовується умова мінімальності відстані між зондом і поверхнею при скануванні з середньою середньою висотою .

У цьому випадку за висоту рельєфу поверхні в даній точці можна прийняти мінімальну відстань між точкою зонда та відповідною точкою поверхні для цього положення зонда щодо поверхні. За своїм фізичним змістом ця умова еквівалентна умові рівності похідних, проте вона дозволяє проводити пошук точок торкання зонда з поверхнею більш адекватним методом, що суттєво скорочує час реконструювання рельєфу.

Для калібрування та визначення форми робочої частини зондів використовуються спеціальні тестові структури з відомими параметрами рельєфу поверхні. Види найпоширеніших тестових структур та його характерні зображення, отримані з допомогою атомно-силового мікроскопа представлені на рис. 26 та рис. 27 .

Калібрувальна решітка у вигляді гострих шипів дозволяє добре прописувати кінчик зонда, тоді як прямокутні грати допомагають відновити форму бічної поверхні. Комбінуючи результати сканування даних решіток, можна повністю відновлювати форму робочої частини зондів.

7. Сучасні СЗМ

1) Скандувальний зондовий мікроскоп SM-300

Призначений для вивчення морфологічних особливостей та структури порового простору. SM-300 (рис. 28) забезпечений вбудованим мікроскопом оптичного позиціонування, який позбавляє необхідності нескінченного пошуку області, що представляє інтерес. Кольорове оптичне зображення вибірки з невеликим збільшенням відображається на комп'ютерному моніторі. Перехрестя на оптичному зображенні відповідає позиції електронного променя. Використовуючи перехрестя, можна зробити швидке позиціонування, щоб задати область, що представляє інтерес для аналізу растровим

Мал. 28. СЗМ SM-300 електронним мікроскопом. Блок оптичного позиціонування оснащений окремим комп'ютером, що забезпечує його апаратну незалежність від мікроскопа, що сканує.

МОЖЛИВОСТІ SM - 300

· Гарантована роздільна здатність 4 нм

· Унікальний оптичний позиціонуючий мікроскоп (додатково)

· Інтуїтивно зрозуміле програмне забезпечення Windows ®

· Повністю комп'ютерне управління растровим мікроскопом та побудовою зображень

· Стандартний телевізійний висновок із обробкою цифрового сигналу

· Комп'ютерне керування системою низького вакууму (опція)

· Всі дослідження, що виконуються на одному положенні осі аплікат (12 мм)

· Елементний рентгенівський мікроаналіз у режимах низького та високого вакууму (додатково)

· Можливість роботи в умовах нормального кімнатного освітлення

· Дослідження непровідних зразків без їх попередньої підготовки

· Роздільна здатність 5.5 нм у режимі низького вакууму

· Програмне управління перемиканням режимів

· Вибирається діапазон вакууму камери 1.3 - 260 Па

· Виведення зображення на екран комп'ютерного монітора

· Послідовний V-назад розсіяний датчик Робінсона

2) Скануючий зондовий мікроскоп високої роздільної здатності Supra50VP із системою мікроаналізу INCA Energy+Oxford.

Прилад (рис. 29) призначений для проведення досліджень у всіх галузях матеріалознавства, в галузі нано- та біотехнологій. Прилад дозволяє працювати із зразками великого розміру, крім того, він підтримує режим роботи в умовах змінного тиску для дослідження непровідних зразків без підготовки. Мал. 29. СЗМ Supra50VP

ПАРАМЕТРИ:

Прискорювальна напруга 100 В – 30 кВ (катод із польовою емісією)

Макс. збільшення до х 900000

Надвисока роздільна здатність – до 1 нм (при 20 кВ)

Вакуумний режим зі змінним тиском від 2 до 133 Па

Прискорювальна напруга – від 0.1 до 30 кВ

Моторизований столик із п'ятьма ступенями свободи

Роздільна здатність EDX детектора 129 еВ на лінії Ka(Mn), швидкість рахунку до 100000 імп/с

3) LEO SUPRA 25 модернізований мікроскоп з «GEMINI» колоною та з польовою емісією (рис.30).

– Розроблено для досліджень у галузі наноаналізу

– Можна підключати як EDX, так і WDX системи для мікроаналізу

- Роздільна здатність 1.5 нм на 20 кВ, 2 нм на 1 кВ.

Висновок

За минулі роки застосування зондової мікроскопії дозволило досягти унікальних наукових результатів у різних галузях фізики, хімії та біології.

Якщо перші скануючі зондові мікроскопи були приладами-індикаторами для якісних досліджень, то сучасний зондовий мікроскоп, що сканує, - це прилад, що інтегрує в собі до 50 різних методик дослідження. Він здатний здійснювати задані переміщення в системі зонд-зразок з точністю до 0,1%, розраховувати форм-фактор зонда, проводити прецизійні виміри досить великих розмірів (до 200 мкм у площині сканування та 15 – 20 мкм за висотою) і, при цьому, забезпечувати субмолекулярний дозвіл.

Скануючі зондові мікроскопи перетворилися на один із найбільш затребуваних на світовому ринку класів приладів для наукових досліджень. Постійно створюються нові конструкції приладів, спеціалізовані до різних додатків.

Динамічний розвиток нанотехнології потребує дедалі більшого розширення можливостей дослідницької техніки. Високотехнологічні компанії у всьому світі працюють над створенням дослідницьких і технологічних нанокомплексів, що поєднують у собі цілі групи аналітичних методів, таких як: спектроскопія комбінаційного розсіювання світла, люмінесцентна спектроскопія, рентгенівська спектроскопія для елементного аналізу, методи оптичної мікро пучків. Системи набувають потужних інтелектуальних можливостей: здатність розпізнавати і класифікувати зображення, виділяти необхідні контрасти, наділяються можливостями з моделювання результатів, а обчислювальні потужності забезпечуються використанням суперкомп'ютерів.

Техніка, що розробляється, має могутні можливості, але кінцевою метою її використання є отримання наукових результатів. Опанування можливостей цієї техніки саме по собі є завданням високого ступеня складності, що вимагає підготовки висококласних фахівців, здатних ефективно користуватися цими приладами та системами.

Список літератури

1. Неволін В. К. Основи тунельно-зондової технології / В. К. Неволін, - М.: Наука, 1996, - 91 с.

2. Кулаков Ю. А. Електронна мікроскопія / Ю. А. Кулаков, - М.: Знання, 1981, - 64 с.

3. Володін А.П. Скануюча мікроскопія / А. П. Володін, - М.: Наука, 1998, - 114 с.

4. Сканувальна зондова мікроскопія біополімерів / За редакцією І. В. Ямінського, - М.: Науковий світ, 1997, - 86 с.

5. Миронов У. Основи скануючої зондової мікроскопії / У. Миронов, – М.: Техносфера, 2004, – 143 з.

6. Риков С. А. Сканувальна зондова мікроскопія напівпровідникових матеріалів / С. А. Риков, - СПБ: Наука, 2001, - 53 с.

7. Биков В. А., Лазарєв М. І. Сканувальна зондова мікроскопія для науки і промисловості / В. А. Биков, М. І. Лазарєв // Електроніка: наука, технологія, бізнес, – 1997, – №5, – с. 7 – 14.

Карельський Державний Педагогічний Університет

Сканувальна зондова мікроскопія

Виконала:

554 гр. (2007 р.)

Скануючий зондовий мікроскоп (СЗМ), його будова та принцип дії

Сканувальна зондова мікроскопія (СЗМ)- один із потужних сучасних методів дослідження морфології та локальних властивостей поверхні твердого тіла з високою просторовою роздільною здатністю

Незважаючи на різноманіття видів і застосувань сучасних мікроскопів, що сканують, в основі їх роботи закладені схожі принципи, а їх конструкції мало різняться між собою. На рис. 1 зображено узагальнену схему скануючого зондового мікроскопа (СЗМ).

Рис.1 Узагальнена схема скануючого зондового мікроскопа (СЗМ).

Принцип його полягає в наступному. За допомогою системи грубого позиціонування вимірювальний зонд підводиться до поверхні зразка, що досліджується. При наближенні зразка та зонда на відстань менше сотень нм зонд починає взаємодіяти з поверхневими структурами аналізованої поверхні. Переміщення зонда вздовж поверхні зразка здійснюється за допомогою пристрою сканування, яке забезпечує сканування поверхні голкою зонда. Зазвичай воно є трубкою з п'єзокераміки, на поверхню якої нанесено три пари розділених електродів. Під дією прикладених до п'єзрубки напруг Ux і Uy вона згинається, забезпечуючи цим переміщення зонда щодо зразка по осях X і Y, під дією напруги Uz - стискається або розтягується, що дозволяє змінювати відстань голка-зразок.

П'єзоелектричний ефект у кристалах був виявлений у 1880 р. братами П. та Ж. Кюрі, які спостерігали виникнення на поверхні пластинок, вирізаних при певному орієнтуванні із кристала кварцу, електростатичних зарядів під дією механічних напруг. Ці заряди пропорційні механічному напрузі, змінюють знак разом із і зникають під час його зняття.

Утворення електростатичних зарядів на поверхні діелектрика та виникнення електричної поляризації всередині нього внаслідок дії механічної напруги називають прямим п'єзоелектричним ефектом.

Поруч із прямим існує зворотний п'єзоелектричний ефект, які у тому, що у пластині, вирізаної з п'єзоелектричного кристала, виникає механічна деформація під впливом доданого до неї електричного поля; причому величина механічної деформації пропорційна напруженості електричного поля. П'єзоелектричний ефект спостерігається тільки в твердих діелектриках, головним чином кристалічних. У структурах, що мають центр симетрії, жодна однорідна деформація не зможе порушити внутрішню рівновагу кристалічних ґрат і, отже, п'єзоелектричними є кристали лише 20 класів, у яких відсутній центр симетрії. Відсутність центру симетрії є необхідною, але не достатньою умовою існування п'єзоелектричного ефекту, і тому не всі ацентричні кристали володіють ним.

П'єзоелектричний ефект не може спостерігатися в твердих аморфних та прихованокристалічних діелектриках. (П'єзоелектрики - монокристали: Кварц.П'єзоелектричні властивості кварцу широко використовуються в техніці для стабілізації та фільтрації радіочастот, генерування ультразвукових коливань та вимірювання механічних величин. Турмалін.Основною перевагою турмаліну є більше значення приватного коефіцієнта порівняно з кварцом. Завдяки цьому, а також через більшу механічну міцність турмаліну можливе виготовлення резонаторів на більш високі частоти.

В даний час турмалін майже не використовується для виготовлення п'єзоелектричних резонаторів та має обмежене застосування для вимірювання гідростатичного тиску.

Сегнетова сіль.П'єзоелементи із сегнетової солі широко використовувалися в апаратурі, що працює у порівняно вузькому температурному інтервалі, зокрема, у звукознімачах. Однак нині вони майже повністю витіснені керамічними п'єзоелементами.

Датчик положення зонда безперервно відстежує позицію зонда щодо зразка і через систему зворотного зв'язку передає дані про неї комп'ютерну систему, що управляє рухом сканера. Для реєстрації сил взаємодії зонда з поверхнею використовують метод, заснований на реєстрації відхилення променя напівпровідникового лазера, відбитого від кінчика зонда. У мікроскопах такого типу відбитий пучок світла падає до центру двох- або чотирисекційного фотодіода, включеного за диференціальною схемою. Комп'ютерна система служить, крім управління сканером, також обробки даних від зонда, аналізу та відображення результатів дослідження поверхні.

Як бачимо, структура мікроскопа є досить простою. Основний інтерес викликає взаємодія зонда з досліджуваною поверхнею. Саме тип взаємодії, що використовується конкретним скануючим зондовим мікроскопом, визначає його можливості та сферу застосування. (Слайд) Як видно з назви, одним з основних елементів скануючого зондового мікроскопа є зонд. Загальною рисою всіх скануючих зондових мікроскопів є спосіб отримання інформації про властивості поверхні, що досліджується. Мікроскопічний зонд зближується з поверхнею до встановлення між зондом та зразком балансу взаємодій певної природи, після чого здійснюється сканування.

Скануючий тунельний мікроскоп (СТМ), його будова та принцип дії

Першим прототипом СЗМ став скануючий тунельний мікроскоп (СТМ), винайдений 1981р. вченими дослідницької лабораторії IBM у Цюріху Герхардом Біннігом та Хайнріхом Ререром. З його допомогою вперше було отримано реальні зображення поверхонь з атомарною роздільною здатністю, зокрема реконструкція 7х7 на поверхні кремнію (рис. 2).

STM зображення поверхні монокристалічного кремнію. Реконструкція 7 х 7

Всі відомі в даний час методи SPM можна умовно розбити на три основні групи:

- Скануюча тунельна мікроскопія; в СТМ як зонд використовується гостра голка, що проводить

Якщо між голкою та зразком докласти напругу зміщення, то при наближенні вістря голки до зразка на відстань порядку 1 нм між ними виникає струм тунелювання, величина якого залежить від відстані "голка-зразок", а напрямок - від полярності напруги (рис. 4). При видаленні вістря голки від досліджуваної поверхні тунельний струм зменшується, а при наближенні – зростає. Таким чином, використовуючи дані про тунельний струм в деякій множині точок поверхні, можна побудувати зображення топографії поверхні.

Рис.4 Схема виникнення струму тунелювання.

- Атомно-силова мікроскопія; в ній реєструють зміни сили тяжіння голки до поверхні від точки до точки. Голка розташована на кінці консольної балочки (кантилевера), яка має відому жорсткість і здатна згинатися під дією невеликих ван-дер-ваальсових сил, які виникають між досліджуваною поверхнею і кінчиком вістря. Деформацію кантилевера реєструють за відхиленням лазерного променя, що падає на його тильну поверхню, або за допомогою п'єзорезистивного ефекту, що виникає в самому кантилевері при згині;

- Близькопольна оптична мікроскопія; в ній зондом служить оптичний хвилевід (світловолокно), що звужується на тому кінці, який звернений до зразка, діаметром менше довжини хвилі світла. Світлова хвиля при цьому не виходить із хвилеводу на велику відстань, а лише злегка "вивалюється" з його кінчика. На іншому кінці хвилеводу встановлені лазер та приймач відбитого від вільного торця світла. При малій відстані між досліджуваною поверхнею і кінчиком зонда амплітуда і фаза відбитої світлової хвилі змінюються, що служить сигналом, що використовується при побудові тривимірного зображення поверхні.

Залежно від тунельного струму або відстані між голкою та поверхнею – можливі два режими роботи скануючого тунельного мікроскопа. У режимі постійної висоти вістря голки переміщається в горизонтальній площині над зразком, а струм тунелювання змінюється залежно від відстані до нього (рис. 5а). Інформаційним сигналом у цьому випадку є величина струму тунелювання, виміряна у кожній точці сканування поверхні зразка. За підсумками отриманих значень тунельного струму будується образ топографії.

Мал. 5. Схема роботи СТМ: а – у режимі постійної висоти; б - в режимі постійного струму

У режимі постійного струму система зворотного зв'язку мікроскопа забезпечує сталість струму тунелювання шляхом підстроювання відстані "голка-зразок" у кожній точці сканування (рис. 5б). Вона відстежує зміни тунельного струму і керує напругою, що додається до скануючого пристрою, таким чином, щоб компенсувати ці зміни. Іншими словами, зі збільшенням струму система зворотного зв'язку віддаляє зонд від зразка, а при зменшенні - наближає його. У цьому режимі зображення будується на основі даних про величину вертикальних переміщень скануючого пристрою.

Обидва режими мають свої переваги та недоліки. У режимі постійної висоти можна швидше отримати результати, але тільки відносно гладких поверхонь. У режимі постійного струму можна з високою точністю вимірювати нерегулярні поверхні, але виміри займають більше часу.

Маючи високу чутливість, тунельні мікроскопи, що сканують, дали людству можливість побачити атоми провідників і напівпровідників. Але через конструктивні обмеження, на СТМ неможливо отримати зображення непровідних матеріалів. Крім того, для якісної роботи тунельного мікроскопа необхідно виконання низки дуже строгих умов, зокрема роботи у вакуумі та спеціальної підготовки зразка. Таким чином, хоч і не можна сказати, що перший млинець Бінніга і Ререра вийшов комом, але продукт вийшов трохи сируватий.

Пройшло п'ять років і Герхард Біннінг спільно з Калвіном Куейтом і Крістофером Гербером винайшли новий тип мікроскопа, названий ними атомно-силовим мікроскопом (АСМ), за що в тому ж 1986р. Г. Бінніг і Х. Ререр були удостоєні Нобелівської премії в галузі фізики. Новий мікроскоп дозволив оминути обмеження свого попередника. За допомогою АСМ можна отримувати зображення поверхні як провідних, так і непровідних матеріалів з атомною роздільною здатністю, причому в атмосферних умовах. Додатковим перевагою атомно-силовых мікроскопів є можливість поруч із вимірами топографії поверхонь візуалізувати їх електричні, магнітні, пружні та інших. властивості.

Атомно-силовий мікроскоп (АСМ), його будова та принцип дії

Найважливішою складовою AСM (атомно-силового мікроскопа)є скануючі зонди – кантилевери, властивості мікроскопа залежать від властивостей кантилевера.

Кантилевер є гнучкою балкою (175х40х4 мкм - усереднені дані) з певним коефіцієнтом жорсткості k(10-3 - 10 Н/м), на кінці якої знаходиться мікро голка (рис 1). Діапазон зміни радіусу заокруглення Rнаконечника голки з розвитком AFM змінювався від 100 до 5 нм. Очевидно, що із зменшенням Rмікроскоп дозволяє отримувати зображення з вищою роздільною здатністю. Кут при вершині голки a- також важлива характеристика зонда, від якої залежить якість зображення. aу різних кантилеверах змінюється від 200 до 700, не важко припустити, що чим менше a, тим вище якість одержуваного зображення.

https://pandia.ru/text/78/034/images/image007_32.gif" width="113 height=63" height="63">,

тому для підвищення w0 Довжина кантилевера (від якої залежить коефіцієнт жорсткості) становить близько кількох мікрон, а маса не перевищує 10-10 кг. Резонансні частоти різних кантилеверів коливаються від 8 до 420 кГц.

Метод сканування за допомогою AFM наступний (рис 2) : голка зонда знаходиться над поверхнею зразка, при цьому зонд щодо зразка здійснює рухи, подібно до променя в електроннопроменевій трубці телевізора (рядкове сканування). Лазерний промінь, спрямований на поверхню зонда (яка згинається відповідно до ландшафту зразка), відбившись, потрапляє на фотоприймач, що фіксує відхилення променя. При цьому відхилення голки при скануванні спричинене міжатомною взаємодією поверхні зразка з її наконечником. За допомогою комп'ютерної обробки сигналів фотоприймача вдається отримати тривимірні зображення поверхні досліджуваного зразка.

https://pandia.ru/text/78/034/images/image009_11.jpg" width="250" height="246">
Мал. 8. Залежність сили міжатомної взаємодії від відстані між вістрям та зразком

Сили взаємодії зонда з поверхнею поділяють на короткодіючі та далекодіючі. Короткодіючі сили виникають з відривом порядку 1-10A при перекритті електронних оболонок атомів вістря голки і швидко падають зі збільшенням відстані. У короткодіє взаємодію Космосу з атомами поверхні входить лише кілька атомів (у межах один) вістря голки. При отриманні зображення поверхні за допомогою цього типу сил АСМ працює у контактному режимі.

Існують контактний режим сканування, коли голка зонда стосується поверхні зразка, переривчастий - зонд при скануванні періодично стосується поверхні зразка і безконтактний, коли зонд знаходиться в декількох нанометрах від поверхні, що сканується (останній режим сканування рідко використовується, тому що сили взаємодії зонда із зразком практично важко зафіксувати).

Можливості СТМ

СТМ навчили як розрізняти окремі атоми, а й визначати їх форму.
Багато хто ще не встиг до кінця усвідомити той факт, що скануючі тунельні мікроскопи (СТМ) можуть розпізнавати індивідуальні атоми, як вже зроблено наступний крок: тепер стало можливим визначення навіть формиокремого атома у реальному просторі (точніше – форми розподілу електронної щільності навколо атомного ядра).

Близькопольний оптичний мікроскоп, його будова та принцип дії

Близькопольна оптична мікроскопія; в ній зондом служить оптичний хвилевід (світловолокно), що звужується на тому кінці, який звернений до зразка, діаметром менше довжини хвилі світла. Світлова хвиля при цьому не виходить із хвилеводу на велику відстань, а лише злегка "вивалюється" з його кінчика. На іншому кінці хвилеводу встановлені лазер та приймач відбитого від вільного торця світла. При малій відстані між досліджуваною поверхнею і кінчиком зонда амплітуда і фаза відбитої світлової хвилі змінюються, що служить сигналом, що використовується при побудові тривимірного зображення поверхні.

Якщо змусити світло пройти через діафрагму діаметром 50-100 нм і наблизити її на відстань кілька десятків нанометрів до поверхні досліджуваного зразка, то, переміщуючи такий по поверхні від точки до точки (і володіючи досить чутливим детектором), можна досліджувати оптичні властивості даного зразка у локальній області, що відповідає розміру отвору.

Саме так влаштований блискучий оптичний мікроскоп (СБОМ), що сканує. Роль отвору (субхвильової діафрагми) зазвичай виконує оптоволокно, один кінець якого загострений і покритий тонким шаром металу, скрізь, крім невеликої області на самому кінчику вістря (діаметр «незапиленої» області становить 50-100 нм). З іншого кінця в такий світловод надходить світло від лазера.

Грудень 2005 р. у грудні 2005 року і є однією з базових лабораторій кафедри нанотехнології фізичного факультету РГУ. Прилади орієнтовані на студентську аудиторію: вони повністю управляються за допомогою комп'ютера, мають простий і наочний інтерфейс, анімаційну підтримку, передбачають поетапне освоєння методик.

Рис.10 Лабораторія скануючої зондової мікроскопії

Розвиток скануючої зондової мікроскопії стало основою для розвитку нового напряму нанотехнології – зондової нанотехнології.

Література

1. Binnig G., Rohrer H., Gerber Ch., Weibel E. 7 і 7 Reconstruction on Si(111) Resolved in Real Space // Phys. Rev. Lett. 1983. Vol. 50 № 2. P. 120-123. Цією знаменитою публікацією відкрилася доба СТМ.

2. http://www. *****/obrazovanie/stsoros/1118.html

3. http://ua. Wikipedia. org

4. http://www. *****/SPM-Techniques/Principles/aSNOM_techniques/Scanning_Plasmon_Near-field_Microscopy_mode94.html

5. http://scireg. *****.

6. http://www. *****/article_list. html

Відновлення даних

Вам також може сподобатися