Ukrayna Eğitim ve Bilim Bakanlığı
Donetsk Ulusal Üniversitesi
Dopovid
konuyla ilgili: Radyo teknik ekipmanı ve sinyalleri
3. sınıf tam zamanlı öğrenci NF-3
Soyulan öğrenci:
Oleksandrovich S.V.
Hesabı kontrol ettikten sonra:
Dolbeshchenkov V.V.
GİRİŞ
"Radyoteknik Lantzuglar ve Sinyaller" (RTC ta S)- "Lanzug Teorisinin Temelleri" dersinin devamı olan bir ders. Bu yöntem, sinyallerin alınması, iletişim kanalları tarafından iletilmesi, radyoteknik cihazlarda işlenmesi ve dönüştürülmesi ile ilgili temel yasaların anlaşılmasıdır. "RTC i S" dersinde sunulan sinyalleri analiz etme yöntemleri ve radyo mühendisliği teknikleri, özellikle ileri disiplinlerden gelen öğrenciler için matematiksel ve fiziksel verilere dayanmaktadır. Öğrencilere çözülen probleme uygun bir matematiksel aparat seçmeyi öğretmek, bu aparatın radyo mühendisliği alanındaki en spesifik görevler altında nasıl çalıştığını göstermek için "RTC i S" dersini almak önemlidir. Öğrencilere, matematiksel açıklamayı, incelenen olgunun fiziksel tarafıyla nasıl yakından ilişkilendireceklerini ve aşağıdaki süreçlerin matematiksel modellerini nasıl formüle edeceklerini öğretmek de aynı derecede önemlidir.
"Radyo Mühendisliği ve Sinyaller" dersinin kapsadığı ana bölümler:
1. Lanzygianların boğaza dayalı zaman-saat analizi;
2. sinyallerin spektral analizi;
3. Genlik, kesme modülasyonlu radyo sinyalleri;
4. Sinyallerin korelasyon analizi;
5. Aktif doğrusal şeritler;
6. Üniversitenin lansetlerinden sinyallerin geçişinin analizi;
7. Doğrusal lansetlerde negatif konjugasyon;
8. Filtrelerin sentezi;
9. Doğrusal olmayan kanallar ve analiz yöntemleri;
10. Değiştirilebilir parametrelere sahip Lantsyugi;
11.Harmonik ses üretme ilkeleri;
12. Ayrık saatlerde sinyal işlemenin ilkeleri;
13. Titreşimli sinyaller;
14. Patlama sinyallerinin doğrusal lansetlerden geçişinin analizi;
15. Patlama sinyallerinin doğrusal olmayan neşterlerden geçişinin analizi;
16. Gürültüdeki deterministik sinyallerin optimum filtrelenmesi;
17. Düşme sinyallerinin optimum filtrelenmesi;
18. Doğrusal mızrakların geliştirilmesi için sayısal yöntemler.
LANZYUGIV'İN VERSİYONA GÖRE ZAMAN-SAAT ANALİZİ
Geçici ve dürtü yanıtı
Zaman saati yöntemi, Lantzug'un geçici ve dürtü özellikleri kavramlarına dayanmaktadır. Geçiş karakteristiği Lantsug'lar, Lantsug reaksiyonunu akışa tek bir fonksiyon biçiminde çağırır. Lanzug'un geçiş özelliği belirtilmiştir G(T).Dürtü yanıtı Lantsug'lar, tek bir dürtü fonksiyonunun (d-fonksiyonu) enjeksiyonuna Lantsug reaksiyonunu çağırır. Dürtü yanıtı gösterilir H(T). Dahası, G(T) O H(T) Lanzyuzi'de sıfır koçan akıllarıyla ortaya çıkıyorlar. Reaksiyon tipine ve akış tipine (akış veya voltaj) bağlı olarak, geçici ve darbe karakteristikleri boyutsuz olabilir veya A/B veya V/A boyutlarında değişiklik gösterebilir.
Lansetin geçici ve darbe özelliklerini anlama yeteneği, neşterin reaksiyon aralığını, yeterli şekle sahip periyodik olmayan bir sinyalden, lansetin uygun tepkisine ve tek tip 1'in en basit enjeksiyonuna kadar belirlemeyi mümkün kılar ( T) veya dürtü fonksiyonu d( T), bundan sonra çıkış sinyaline yaklaşılır. Bu durumda, doğrusal lansetin ortaya çıkan reaksiyonu, lansetin temel eylemlere reaksiyonunun toplamı olarak (süperpozisyon ilkesine göre) belirlenir 1( T) veya d( T).
Geçiş arası G(T) ve nabız H(T) doğrusal bir pasif neşterin özellikleri şarkı söyleyen bağlantıdır. t saat başına birer birer yok edilen, büyüklüğü 1/t olan iki tek fonksiyonun farkının sınır geçişi yoluyla tek bir dürtü fonksiyonunu ortaya çıkarmak kurulabilir:
O zaman tek dürtü fonksiyonu benzer tek fonksiyona benzer. Neşterin görünen parçaları doğrusal olanlara aktarılır, ardından karışım neşterin ani ve geçici reaksiyonları için saklanır
yani dürtü tepkisi Lancug'un geçici tepkisine benzer.
Bir kayıp için rekabet adildir, eğer G(0) = 0 (Lanzug için sıfır koçan aklı). Kuyu G(0) ¹ 0, ardından sunulmuş G(T) iç yüzü G(T) = , de = 0, bu bağlantı için eşit bağlantıyı kaldırıyoruz:
Lanzug'un geçici ve darbe özelliklerini bulmak için hem klasik hem de operatör yöntemleri kullanılabilir. Klasik yöntemin özü, lansetin (lansetin bitişik boyunlarında bir voltaj veya akım şeklinde) tek bir eyleme belirlenmiş zaman-saat reaksiyonunda yatmaktadır 1( T) veya darbe d( T) işlevler. Geçici karakteristiği manuel olarak belirlemek için klasik yöntemi kullanın. G(T) ve dürtü tepkisi H(T) bağlantıyı bulmak için operatör yöntemini kullanabilirsiniz.
Slayt değeri gösterir BEN(R)V Seviye sayısal olarak geçiş iletkenliğinin görüntüsüne eşittir. Darbe özelliklerinin benzer bir görüntüsü, Lancsug'un operatör iletkenliğiyle sayısal olarak karşılaştırılabilir.
Örneğin, RС-lantsyugi maєmo:
Şu ana kadar durgunlaştı e(P) açılma teoremi reddedilir:
Masada 1.1 birinci ve ikinci dereceden çeşitli lansetler için akış ve voltajın geçici ve darbe özelliklerinin değerleri verilmiştir.
Girişleri alan ve ileten elektrikli cihazların yeteneklerini değerlendirmek için bunların geçici ve darbe özelliklerini incelemek gerekir.
Geçiş karakteristiği H(T) doğrusal bir mızrağın, bağımsız jölenin yerini almaması için, mızrağın tek adımlı bir fonksiyon biçiminde tek bir akışın veya voltajın enjeksiyonuna karşı sayısal olarak eski reaksiyonu 1( T) veya 1( T – T 0) sıfır koçan başları için (Şek. 14). Geçici özelliğin boyutu geleneksel olarak eylemin boyutuna verilen tepkinin boyutuyla ilişkilidir. Vaughn boyutsuz olabilir ama boyutsal olarak Om, Siemens.
Küçük 14
Dürtü yanıtı k(T) doğrusal bir neşterin, bağımsız okların yerini almaması için, neşterin göze tek bir dürtü enjeksiyonuna sayısal olarak eski tepkisi d( T) veya d( T – T 0) sıfır koçan akılları için işlevler. Bu boyut -1 Ohm -1 Sms -1 boyutu ile yapılabilen bir saatlik infüzyon boyutunun eklenmesine kadar olan reaksiyonun boyutu ile aynıdır.
Darbe fonksiyonu d( T) tek adımlı frekans fonksiyonu olarak görülebilir d( T) = D 1(T)/dt. Görünüşe göre dürtü tepkisi her zaman zaman içindeki geçici tepkiye benzer: k(T) = H(0 +) d ( T) + DH(T)/dt. Bu bağlantı, dürtü özelliklerini belirlemek için vikorize edilir. Örneğin genç bir Lanzug için H(T) = 0,7e –100T, O k(T) = 0,7 gün ( T) – 70e –100 T. Geçici karakteristik, geçici süreçlerin ayrıştırılmasının klasik ve operatör yöntemiyle belirlenebilir.
Lancug'un zaman-saat ve frekans özellikleri arasında bağlantılar vardır. Operatör transfer fonksiyonunu bilerek Lanzug reaksiyonunun görüntüsünü bulabilirsiniz: e(S) = K(S)X(S), tobto. Aktarılan işlev, sinyalleri girişten çıkışa sıfır beyinle ileten bir sistem olarak Lanzug'un gücü hakkında yeni bilgiler içerecektir. Bu durumda akışın ve reaksiyonun doğası, transfer fonksiyonunun atandığı özelliklerle tutarlıdır.
Doğrusal neşterler için aktarılan fonksiyon, giriş akışı biçiminde bulunmaz, dolayısıyla geçiş özelliklerinden çıkarılabilir. Böylece girişte tek adımlı frekans fonksiyonu 1 aktif olduğunda T) transfer fonksiyonu 1( T) = 1/S, daha eski
K(S) = L [H(T)] / L = L [H(T)] / (1/S), de L [F(T)] - Laplace'ın fonksiyon üzerindeki doğrudan dönüşümünün değeri F(T). Geçiş karakteristiği Laplace tersinmesi yardımıyla transfer fonksiyonu aracılığıyla hesaplanabilir. H(T) = L –1 [K(S)(1/S)], de L –1 [F(S)] - Laplace kapısının fonksiyon üzerindeki değeri F(S). Böylece geçiş karakteristiği H(T) görüntüsü benzer olan bir fonksiyondur K(S) /S.
Tek darbe fonksiyonu d( T) transfer fonksiyonu K(S) = L [k(T)] / L = L [k(T)] / 1 = L [k(T)]. Böylece Lanzug'un dürtü karakteristiği k(T) transfer fonksiyonunun orijinalidir. Lancug'un operatör fonksiyonunu kullanarak, Laplace tersine çevrilmesine ek olarak, dürtü karakteristiği belirlenebilir: k(T) K(S). Bu, lansetin bir seviyedeki darbe karakteristiğinin, lansetin frekans özellikleri ve tesadüfen fragmanlar anlamına geldiği anlamına gelir.
K(J w) = K(S)S = J w. Verilen dürtü karakteristiğinin arkasında lancug'un geçici karakteristiği bulunabilir (ve bu arada), geri kalanı da lancug'un frekans özellikleriyle açıkça belirtilir.
Popo 8. Giriş akışı ve çıkış voltajı için lansetin (Şekil 15) geçici ve darbe özelliklerini, elemanların verilen parametreleriyle genişletin: R= 50Ohm, L 1 = L 2 = L= 125mH,
Z= 80 uF.
Küçük 15
Karar. Bu klasik silahsızlanma yöntemidir. Karakteristik seviye Z girişi = R + pL +
+ 1 / (bilgisayar) = 0 elemanların parametreleri belirtildiğinde kök karmaşıktır: P 1,2 =
= - d J w A 2 = - 100 J 200, geçiş sürecinin teminat niteliği anlamına gelir. Bu durumda akım ve gerilimlerdeki değişim yasaları gizli formdakilere benzer ve aşağıdaki gibi yazılır:
sen(T) = (M cosw A 2 T+ N günah A 2 T)e-D T + senşarap; ölmek(T) / dt =
=[(–M d+ N w A 2) çünkü w A 2 T – (M w A 2 + N d)sinw A 2 T]e-D T + ölmekşarap/ dt de W A 2 - yabani kolivanın sıklığı; senşarap - vimushena depo geçiş süreci.
Çözümü hemen biliyoruz sen C(T) O IC(T) = C du C(T) / dt Daha fazla eşitlik ve daha sonra Kirchhoff eşitlikleri tarafından hızlı bir şekilde indüklendiğinde, önemli ölçüde gereksiz gerilimler, akışlar ve görünüşe göre geçici ve darbe özellikleri ortaya çıkar.
Tutarlı bir entegrasyon sağlamak için fonksiyonların önemini azaltmak gerekir. Koçanı değerleri görülebilir: sen C(0 +) = 0 (z değeri H(T) O k(T)), Bu yüzden IC(T) = ben L(T) = Ben(T), O IC(0 +) = ben L(0 +) = 0. Girişim değerleri, başka bir Kirchhoff yasasıyla birlikte eşitlemeden önemlidir. T 0 + : sen 1 = Ri(T) + (L 1 + L 2) Ben(T) / dt + sen C(T), sen 1 = 1(T) = 1 = sabit,
zvidsi sen C() = sen C vin = 1, IC() = IC Vin = Ben() = 0.
Kalıcı entegrasyonların belirlenmesi için depo düzeyi M, N:
sen C(0 +) = M + sen Cşarap (0+), IC(0 +) = Z(–M d+ N w A 2) + ICşarap (0+); veya: 0 = M + 1; 0 = –M 100 + N 200; : M = –1, N= -0,5. Değerleri seçmek kararları kaydetmenize olanak tanır sen C(T) O IC(T) = Ben(T): sen C(T) = [-Cos200 T- -0.5sin200 T)e –100T+ 1]B, IC(T) = Ben(T) = e –100 T] = 0,02
günah200 T)e –100 T A. Başka bir Kirchhoff yasasına göre,
sen 2 (T) = sen C(T) + sen L 2 (T), sen L 2 (T) = sen L(T) = Ldi(T) / dt= (0,5 cos200 T- 0,25sin200 T) e –100T B.Todi sen 2 (T) =
=(–0.5сos200 T- 0,75sin200 T) e –100T+ 1 = [-0,901sin(200 T + 33,69) e –100T+ 1] B.
Elde edilen sonucun doğruluğunu koçan değerlerini kullanarak doğrulayalım: Bir tarafta, sen 2 (0 +) = -0,901 sin (33,69) + 1 = 0,5 ve diğer tarafta, sen 2 (0 +) = sen Z (0 +) + sen L(0+) = 0+0,5 – değerler birleştirilir.
Bağımsız akışı ve voltajı bozmayan lineer elektrik mızrağına bir göz atalım. Lanzyug'daki dış akışın zi'yi temsil etmesine izin verin
Geçiş karakteristiği G (t -t 0) Linіyny Lantsyuga, Jerel Energ'i tahriş edememek için, tsoye Lantsyug'un bir naprogue'un eşit olmayan bir kesicisinin yakıtı üzerindeki yenilebilir reaksiyonuna, nullovic bilgeliği için bir zyago hacklerinin kolaylığına:
Lancjug'un son özellikleri, Lancsug'un tek bir akım veya voltajın enjeksiyonuna karşı sayısal olarak eski tepkileridir. . Geçiş karakteristiğinin boyutu, içeri akışın boyutuna harici içeri akışın boyutuna benzer, dolayısıyla geçiş karakteristiği desteğin boyutu, iletkenlik veya boyutsuz bir değer olabilir.
Mızrak üzerindeki dış akışın, sonsuz büyüklükte yüksekliğe ve A I uç alanına sahip sonsuz kısa bir darbe biçimini almasına izin verin:
ta.
Lanzug'un bu sıfır koçanlı beyin akışına tepkisi anlamlı
Dürtü yanıtıİlişkisiz enerji kaynaklarının yerini değiştirmemek için doğrusal bir mızrağın h (t -t 0), sonsuz büyük yükseklik ve uç alana sahip sonsuz kısa bir darbenin infüzyonuna ve sıfır için düz bir darbeye bu mızrağın tepkisi olarak adlandırılır. koçanı akılları:
⁄ ta . |
Virazu'dan Yak vilivaet (6.109), Lancsug'un dürtü karakteristiği, Lancsug'un tek bir darbenin enjeksiyonuna verdiği sayısal tepkidir.(Bir ben = 1). Nabız özelliklerinin boyutu, bir saat boyunca harici infüzyonun boyutunu oluşturmak için lansetin boyutuyla aynıdır.
Lancug'un karmaşık frekansı ve operasyonel özelliklerine benzer şekilde, geçici ve darbe özellikleri, Lancug'daki dış akış ve tepkisi, karmaşık frekanstaki değişime verilen tepki ve geçici Bir'in argümanı ile operasyonel özellikler arasında bir bağlantı kurar. ve aynı darbe özellikleri saat t'dir ve kesme ω veya karmaşık frekans değildir. Argümanı saat olan Lantzug özelliklerinin parçalarına zaman-saat karakterleri ve argümanı frekans (karmaşık dahil) - frekans karakterleri denir.
çubuklar (böl. modül 1.5), daha sonra geçici ve darbe karakteristikleri Lantzug'un zaman-saat karakteristiklerine getirilir.
"Lanjug'a dış akış - lanjug reaksiyonu" cilt çifti, karmaşık frekansa sahip şarkı türüne atanabilir
Bu karakteristikler arasında bağlantı kurmak için geçici ve darbe karakteristiklerinin operatör görüntülerini bulacağız. Vikoristovuchi virazi
(6.108), (6.109), yazabiliriz
Lanzug'un dış etkenlere tepkisinin etkili görüntüleri |
|||||||
Hayretler içerisindeyim. Vislovlyyuchi |
başkalarının kamera görüntüleri aracılığıyla |
||||||
giriş |
Aї |
; reddedildi |
|||||
Geçici ve darbe niteliğinde 0 kamera görüntüsü |
|||||||
sopa özellikle basit bir şekilde ortaya çıkıyor: |
|||||||
Böylece Lanzug'un dürtü karakteristiği |
Bu fonksiyon, |
||||||
Laplace'ın arkasında gezinme ve bunun operatör karakteristiği
Lanzug'un frekans ve zaman-saat özellikleri arasında. Örneğin darbe karakteristiğini bilerek, Laplace'ın doğrudan dönüşümünü kullanarak Lantzug'un benzersiz operatör karakteristiğini bulabilirsiniz.
Vikorist ifadeleri (6.110) ve farklılaşma teoremi (6.51), geçiş ve dürtü özellikleri arasında bağlantı kurmak önemlidir:
Ayrıca Lantzug'un darbe karakteristiği, saat başına ilk geçici karakteristiklerle aynıdır. Bununla bağlantılı olarak, lanset g'nin geçici karakteristiği (t-t 0), sayısal olarak lansetin sıfır koçanı zihinleri ile lansete uygulanan tek bir voltaj şeridi veya akımın enjeksiyonuna verdiği reaksiyonla ilişkilidir, g fonksiyonunun değeri (t-t 0 ) t'de< t 0 равны нулю. Поэтому, строго говоря, переход ную характеристику цепи следует записывать как g (t-t 0 ) ∙ 1(t-t 0 ), а не g (t-t 0 ). За меняя в выражении (6.112) g (t-t 0 ) на g (t-t 0 ) ∙ 1(t-t 0 ) и используя соотношение (6.104), получаем
Viraz (6.113) ismiyle biliniyor resmileştirilmiş formüller. Buna yapılan ilk ekleme, t > t 0 noktasındaki geçiş karakteristiğini gösterir ve ikinci ekleme, fonksiyonun toplamını t = t 0 noktasındaki geçiş karakteristiğinin değerine yerleştirir. t = t 0 için g (t-t 0) fonksiyonu çizgi benzeri bir şekilde değişirse, Lanczug'un dürtü karakteristiği δ fonksiyonunun t noktasındaki geçici yanıt çizgisinin yüksekliğiyle çarpımına eşittir. = t 0. g (t-t 0 ) fonksiyonu t = t 0'daki boşluğu tanımadığından, dolayısıyla t = t 0 noktasındaki geçiş karakteristiğinin değeri sıfıra eşit olduğundan, normal davranış için ifade şuna benzer: orijinal davranışın alt ifadesi.
Saat özelliklerini hesaplama yöntemleri
Zagal bir akıştaki doğrusal bir lansetin zaman-saat özelliklerini belirlemek için, yeni bir tek akışa (tek darbe), akışa veya gerilime akarken bu lansette meydana gelen geçici işlemlere bakmak gerekir. Bu, geçiş süreçlerini analiz eden klasik operatör yöntemine ek olarak yapılabilir. Uygulamada, doğrusal neşterlerin zaman-saat özelliklerini bulmak için, frekans ve zaman-saat özellikleri arasında bağlantı kuran yerleşik ilişkilere dayalı diğer yöntemlerin manuel olarak kullanılması gerekir. Zaman-saat özelliklerinin değeri her zaman stokta başlar
lantzug ve stastosovuychi spіvvіdnoshennia'nın (6.110) veya (6.111) operatör karakteristiği, schukan saat özelliklerini gösterir.
Lanzyga enerjiyle şarkı söylemeye başladı. Bu dalga ile endüktans akımları ve kapasitörlerin voltajları, lansete giren enerjiye karşılık gelen değerlere dönüşür. Diğer aşamada (at), mızrağa uygulanan harici infüzyonun eylemi sona ermiştir (bu noktada, iç desteklerle temsil edilen ana enerji kaynaklarının kapatıldığı) ve mızrağa güçlü süreçler başlar, içinden ne akar? Geçiş sürecinin ilk aşamasında reaktif elemanlarda depolanan enerji rezervi Genel olarak, neşterin dürtü karakteristiği, analiz edilen aktif süreçleri karakterize eden, tek bir akım veya voltaj darbesinin enjeksiyonuna verilen reaksiyona sayısal olarak eşittir. neşter.
Örnek 6.7 Lanzug için diyagram Şekil 2'de gösterilmektedir. 3.12, a, 2-2" basınç pompalarında boş modda geçici ve darbe özelliklerini biliyoruz. Harici enjeksiyon
Lantsyug'da - 1―1" kelepçelerdeki gerilim |
Lanzug reaksiyonu - bujilerdeki voltaj |
|
Bu mızrağın "mızrak üzerindeki dış akış - mızrağın reaksiyonu" çiftinin görevini doğrulayan operatör karakteristiği, uygulama 6.5'te çizilmiştir:
x / .
Bu nedenle Lanzug'un geçici ve darbe karakteristiklerine ait kamera görüntüleri görülebilmektedir.
⁄ ;
1 ⁄ 1 ⁄ .
Vikorist'in Laplace'ın divaları tersine çevirdiği tabloları. Ek 1'de, aranan zaman karakteristiklerini Şekil 2'deki orijinallerde tasvir etmeye geçelim. 6.20 a, b:
Lancug'un darbe karakteristiğine ilişkin ifadenin, Lancug g t'nin geçici karakteristiğine ilişkin ifadeden önce özetlenen ek formül 6.113'e dayanabilmesi önemlidir.
Lantzug'un geçici ve darbe karakteristiklerinin tipinin net bir açıklaması için, Şekil 2. 6.20, a, b, Şekil 6.20, c'deki gerilimden bağımsız olarak 1-1" basınç düşüşüne kadar bastırılır.
1 Sıfır koçanı akıllarında. Yılın başlangıcından sonraki koç saati
endüktans desteğinin değeri sonsuz büyüktür, yani t'de |
||||||
lansetin çıkışında 1-1" basınç pompalarında benzer bir voltaj vardır: u 2 | t 0 |
sen 1| t 0 |
1 B. W. p.m. |
||||
Endüktanstaki voltaj değişir, t'de sıfırdan değişir |
∞. Apaçık |
|||||
Bu nedenle geçiş karakteristiği g 0 değerinden başlar. |
1 ve sıfır |
|||||
Lancug'un darbe tepkisi, 2 - 2" basınç pompalarındaki voltajdan sayısal olarak daha yüksektir |
||||||
lansetin girişine tek bir voltaj darbesinin eklenmesiyle e t |
18. Doğrusal neşterlerin tekli fonksiyonlara reaksiyonu. Lansetin geçici ve darbe özellikleri ve bağlantıları.Tek kademeli fonksiyon (işlev hakkında) 1 (t) yaklaşan rütbeye göre belirlenir: Fonksiyon grafiği 1 (t) Şekil 2'de gösterilmektedir. 2.1.
İşlev 1 (t) argümanın tüm negatif değerleri için sıfıra ve bire eşittir. t³ 0. Tek aşamalı bir fonksiyon da değerlendirilmek üzere sunulmuştur.
Bu eylem şu anda başlıyor T= T.. Mızrağın girişindeki tek adım fonksiyonu şeklindeki voltaj, sabit voltajlı motor bağlandığında aynı olacaktır. sen 0 =1 V'de T= 0 ideal anahtarın yardımıyla (Şekil 2.3).
Tek darbe fonksiyonu (d - fonksiyon, Dirac fonksiyonu) tek adımlı fonksiyona benzer şekilde atanmıştır. Şu anda fragmanlar T= 0 işlevi 1 (T) patlamayı tanır, sonra kaybolmaz (tutarsızlığa dönüşür). Böylece tek bir dürtü fonksiyonu
Bu özel bir fonksiyon veya matematiksel bir soyutlamadır ancak aynı zamanda elektriksel ve diğer fiziksel nesnelerin analizinde de yaygın olarak kullanılır. Benzer fonksiyonlar matematiksel fonksiyon teorisinde de görülür. Tek bir darbe fonksiyonu şeklindeki akış, bir şok akışı (büyük genlikli ve son derece kısa süreli) olarak görülebilir. Her saate kaydırılan tek bir dürtü fonksiyonu da tanıtılmıştır. T= t
Tek bir dürtü fonksiyonu genellikle grafiksel olarak dikey bir ok olarak gösterilir. T= 0 ve -'de yer değiştirmiş T= t (Şekil 2.4). O halde tek bir dürtü fonksiyonunun integrali olarak. Alan bununla çevrelenmişse, ortaya çıkan sonuç reddedilir:
Açıkçası, entegrasyon aralığı her ne ise o olabilir veya orada bir nokta var T= 0. Yer değiştirmiş tek darbe fonksiyonunun integrali d ( t-t) aynı zamanda 1'e eşdeğerdir (integrasyonun sınırında bir nokta kaybolduğu için) T= t). Tek bir dürtü fonksiyonunun aktif katsayı ile çarpılarak integrali nasıl alınır? A 0 , o zaman başka bir katsayı ile entegrasyonun sonucu açıktır. Özhe, katsayı A 0 d'den önce ( T) fonksiyonun kapsadığı alan anlamına gelir A 0 D ( T). D – fonksiyonlarının fiziksel yorumlanması için ana fonksiyonların sırasına bakmak tamamen gereklidir, örneğin
Geçici ve darbe özellikleriGeçiş karakteristiği h(t) tek adımlı bir fonksiyon biçiminde infüzyona Lanzug reaksiyonu denir 1 (T). Dürtü yanıtı g(t) tek bir dürtü fonksiyonu biçiminde infüzyona Lanzug reaksiyonu denir d ( T). Saldırgan özellikler sıfır koçan zekası için sayılır. Geçici ve dürtü fonksiyonları, geçiş modundaki lansetin yanı sıra çizgi benzeri olanlara verilen tepkileri de karakterize eder. Bolluk içinde herhangi bir sistem için zorluklara katlanmak. Ayrıca aşağıda gösterileceği gibi ek geçici ve darbe karakteristikleri yardımıyla Lanzug'un yeterli bir etkiye tepkisi belirlenebilir. Geçici ve dürtü özellikleri, ilgili faaliyetlerin birbirleriyle ilişkili olduğu gibi birbirleriyle de ilişkilidir. Tek bir darbe fonksiyonu, tek adımlı frekans fonksiyonuna (böl. (2.2)) benzer, dolayısıyla darbe karakteristiği geçici karakteristiğe benzer. H(0) = 0 . (2.3) Bu sertlik, doğrusal diferansiyel eşitliklerle tanımlanan doğrusal sistemlerin gizli güçlerinden kaynaklanır, ta ki yürüyüşe akış yerine sıfır koçanlı doğrusal mızrak uygulanana kadar, daha sonra reaksiyon çıkış reaksiyonuna benzer. İki analiz özelliğinden geçiş en kolay şekilde belirlenir, çünkü Lanzug'un jet girişinde sabit bir voltaj veya akışın dahil edilmesine reaksiyonuyla hesaplanabilir. Böyle bir reaksiyon görünürse reddedilir h(t) Bunu giriş sabit akışının genliğine bölmek yeterlidir. Sonuç, geçici (aynı zamanda dürtü) özelliğinin desteğin boyutu, iletkenlik ve akının ve reaksiyonun boyutuna bağlı olarak boyutsuz bir değer olabileceğini göstermektedir. popo . Geçiş demek h(t) ve dürtüsel olarak G(T) seri RC-lancug'un özellikleri. Giriş = giriş voltajı sen 1 (T) ve reaksiyon kapasitanstaki voltajdır sen 2 (T). Lansetin girişine sabit voltajlı bir reaktör bağlıysa, bu izin geçici özelliklerini çıkış voltajı olarak belirlemek gerekir. sen 0
Rusya Akademisi Fizik Bölümü Ders Elektrik bobinlerinin geçici ve darbe özellikleri Kartal 2009Başlangıç ve yüce hedefler: İzleyicilere elektrik bobinlerinin geçici ve dürtü özelliklerinin özünü açıklayın, özellikler arasındaki bağlantıları gösterin, EC'nin analizi ve sentezi için karakteristiklerin analizine saygılarını artırın, pratik çalışmadan önce net hazırlıklara odaklanın. Ders saatini bölüştürünBölüme giriş……………………………………………………5 xv. Temel beslenme: 1. Elektrikli mızrakların geçiş özellikleri………………15. yüzyıl. 2. Duhamel integralleri……………………………………………………………...25 khv. 3. Elektrik bobinlerinin darbe özellikleri. Özellikler arasındaki bağlantı……………………………………….………...25 xv. 4. Tepenin integralleri…………………………………………….15 xv. Sonuç………………………………………………………5 xv. 1. Elektrik bobinlerinin geçiş özellikleri Neşterin geçici özelliği (aynı zamanda darbeli olanı), neşterin zaman-saat özellikleriyle ilgilidir; bu, daha sonra giriş akışlarının ve koçan yıkamalarının kurulmasıyla belirli bir geçiş sürecini belirler. Elektrik mızraklarının bu infüzyonlara tepkisini eşitlemek için mızrakların aynı lavabolara yerleştirilmesi gerekir. En basit ve en kullanışlı olanı koçansız yıkamadır. Lanzug'un geçiş özelliği Lanzug'un eylem aşamasına tepkisini sıfır koçanlı akıl akınının büyüklüğüne kadar adlandırın. Randevular için, - Lanzug'un eylem aşamasına tepkisi; – adım frekansının değeri [V] veya [A]. ve akının büyüklüğüne (zincir numarası) bölünürse, o zaman aslında Lanzug'un akının tek bir aşamasına verdiği tepkidir.Lancug'un geçiş karakteristiği görünür olduğundan (hesaplanabilir), formülden bu Lanczug'un sıfır NU'daki etki aşamasına tepkisi bulunabilir. Sıklıkla görülen (veya bulunabilen) lansetin iletiminin operatör fonksiyonu ile bu lansetin geçiş özelliği arasında bağlantılar kuruyoruz. Operatör transfer fonksiyonu kavramının tanıtıldığı yer: Laplace'dan sonra dönüştürülen Lantzug reaksiyonunun akış değeriyle ilişkisi є Lanzug'un operatör geçiş özelliği:Otje. Bu, Lanzug operatör transfer fonksiyonunun operatör transfer karakteristiğini gösterir. Lantzug'un geçiş özelliklerini belirlemek için Laplace kapısını durgunlaştırmak gerekir: ,Varyasyon tablosunu veya (ilk olarak) ayrışma teoremini ele aldıktan sonra. Örnek: sonuncudaki kapasitanstaki voltajın geçici yanıt karakteristiğini belirleyin -lantsyugi (Şekil 1):Burada adıma verilen tepki büyük :geçiş özellikleri: Lancsug'ların en sık keskinleştirilen geçiş özellikleri, modern öncesi literatürde bulunur ve verilerdir. 2. Duhamel integralleri Geçici karakteristik genellikle Lantzug'un katlanma akışına tepkisini belirlemek için kullanılır. İlişkiyi kuralım. Yüzümü yıkıyorum ve boğuluyorum Sürekli bir işlevi vardır ve kalan anda neşterin üzerine getirilir ve kulaklar sıfırdır.Görev akışı kalan anda neşte uygulanan adım adım infüzyon ile birbiri ardına sürekli ilerleyen sonsuz sayıda sonsuz küçük adım adım infüzyonun toplamı olabilir. Programın anını gösteren bu temel infüzyonlardan biri resim 2'de gösterilmektedir.Şarkı söyleme anında Lanzug'un tepkisinin önemini biliyoruz .Farklılıklara sahip adımlar zamanda, reaksiyon Lanzug geçici karakteristiğinin değerindeki farka eşittir, yani.Fark yaratan eylem sonsuz derecede küçüktür , durgunluk anından uyarı anına kadar yaklaşık bir saat boyunca sonsuz küçük bir reaksiyonu ima eder. O halde zihinsel işlevin arkasındaki parçalar kesintisizdir:Üst üste reaksiyon ilkesine benzer O halde, tepkilerin toplamından daha fazlası, akınların bütünlüğünün anlaşılması, tedbir anından önce.Kalan formülü çağırın formülün saatin herhangi bir değeri için doğru olduğu bilindiği için onu basitçe ile değiştirin: Yazıcılar | |||||
Küçük 2.4.
Bu sipariş bölüm 1.6'da bulundu ancak kaldırıldı sen 2
(T)
= sen C
(T)
=
Böyle bir şekilde h(t)
= sen 2
(T)
/ sen 0
= Darbe karakteristiği (2.3) için anlamlıdır 
.
